Rydberg-Formel

Die Rydberg-Formel (auch Rydberg-Ritz-Formel) wird in der Atomphysik benutzt, um das Linienspektrum des vom Wasserstoff emittierten Lichtes zu bestimmen. Sie zeigt, dass die Bindungsenergie des Elektrons im Wasserstoffatom umgekehrt proportional zum Quadrat der Hauptquantenzahl ist.

Die Formel wurde am 5. November 1888 vom schwedischen Physiker Johannes Rydberg vorgestellt; auch Walter Ritz arbeitete an ihr.

Korrekturen aufgrund von Drehimpulsen oder relativistischen Effekten werden in der Rydberg-Formel nicht berücksichtigt. Später wurde sie erweitert, um das Spektrum anderer Elemente zu bestimmen (s. u. Erweiterungen).

Rydberg-Formel für Wasserstoff[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Formulierung[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

${\displaystyle {\frac {1}{\lambda _{\mathrm {vac} }}}=R\left({\frac {1}{n_{1}^{2}}}-{\frac {1}{n_{2}^{2}}}\right)}$

Dabei sind

• ${\displaystyle \lambda _{\mathrm {vac} }}$ die Wellenlänge des Lichts im Vakuum
• ${\displaystyle R}$ die Rydberg-Konstante für das jeweilige Element: ${\displaystyle R={\frac {R_{\infty }}{1+{\frac {m_{\mathrm {e} }}{M}}}}}$ mit
  • ${\displaystyle m_{\mathrm {e} }}$ die Masse des Elektrons
  • ${\displaystyle M}$ die Kernmasse (abhängig vom vorliegenden Isotop)
  • ${\displaystyle R_{\infty }}$ die Rydberg-Konstante für unendliche Kernmasse. Da

${\displaystyle {\begin{aligned}m_{\mathrm {e} }&\ll M_{\mathrm {min} }=m_{\mathrm {proton} }\ (\mathrm {Faktor} <0{,}00055)\\\Rightarrow {\frac {m_{\mathrm {e} }}{M}}&\ll 1\\\Rightarrow 1+{\frac {m_{\mathrm {e} }}{M}}&\approx 1\\\Rightarrow R&\approx R_{\infty }\end{aligned}}}$

• ${\displaystyle n_{1}}$ und ${\displaystyle n_{2}}$ ganzzahlige Werte der Hauptquantenzahl (mit ${\displaystyle n_{1}<n_{2}}$): ${\displaystyle n_{2}}$ ist die Quantenzahl des Orbits, von dem aus das Elektron in den tiefer gelegenen Orbit ${\displaystyle n_{1}}$ übergeht – also etwa vom dritten Orbit ${\displaystyle n_{2}=3}$ in den zweiten ${\displaystyle n_{1}=2}$ (siehe Bohrsches Atommodell).

Energie[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Für die Energie des emittierten Photons gilt:

${\displaystyle E={\frac {1}{\lambda _{\mathrm {vac} }}}\cdot c\cdot h}$

mit

• Lichtgeschwindigkeit ${\displaystyle c}$ im Vakuum
• Planckscher Konstante ${\displaystyle h}$.

Entsprechend gilt für die Energiestufen der beiden o. g. Orbits im Atom (siehe Rydberg-Energie):

${\displaystyle E_{1}={\frac {R}{n_{1}^{2}}}\cdot c\cdot h}$

${\displaystyle E_{2}={\frac {R}{n_{2}^{2}}}\cdot c\cdot h}$.

Mit ${\displaystyle n_{1}<n_{2}}$ folgt daraus:

${\displaystyle \Rightarrow E_{1}>E_{2}}$.

Nachdem die Bedeutung der Hauptquantenzahl ${\displaystyle n}$ im Term ${\displaystyle {\tfrac {R}{n^{2}}}}$ für die Energieniveaus erkannt worden war, bürgerten sich die Begriffe Termsymbol und Termschema für damit zusammenhängende Werkzeuge ein.

Spektrallinien-Serien[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Mit ${\displaystyle n_{1}=1}$ (Grundzustand) und ${\displaystyle n_{2}\in (2..\infty )}$ erhält man eine Serie von Spektrallinien, die auch Lyman-Serie genannt wird. Der erste Übergang der Serie hat eine Wellenlänge von 121 nm, die Seriengrenze liegt bei 91 nm. Analog ergeben sich die anderen Serien:

${\displaystyle n_{1}}$	${\displaystyle n_{2}}$	Name	Wellenlänge des ersten Übergangs (α-Linie)	konvergiert gegen Seriengrenze
1	2 bis ∞	Lyman-Serie	121 nm	91,13 nm
2	3 bis ∞	Balmer-Serie	656 nm	364,51 nm
3	4 bis ∞	Paschen-Serie	1.874 nm	820,14 nm
4	5 bis ∞	Brackett-Serie	4.051 nm	1458,03 nm
5	6 bis ∞	Pfund-Serie	7.456 nm	2278,17 nm
6	7 bis ∞	Humphreys-Serie	12.365 nm	3280,56 nm

Erweiterungen[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Für wasserstoffähnliche Atome[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Für wasserstoffähnliche Ionen, d. h. Ionen, die nur ein einziges Elektron besitzen, wie z. B. He⁺, Li²⁺, Be³⁺ oder Na¹⁰⁺, lässt sich obige Formel erweitern zu:

${\displaystyle {\frac {1}{\lambda _{\mathrm {vac} }}}=Z^{2}R\left({\frac {1}{{n'}_{1}^{2}}}-{\frac {1}{{n'}_{2}^{2}}}\right)}$

mit

• der Kernladungszahl ${\displaystyle Z}$, d. h. der Anzahl der Protonen im Atomkern
• die um den Quantendefekt ${\displaystyle \delta _{n}}$ korrigierten effektiven Hauptquantenzahlen ${\displaystyle n'_{i}=n_{i}-\delta _{n}}$.

Für Atome mit einem Valenzelektron[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Eine weitere Verallgemeinerung auf die Lichtemission von Atomen, die in ihrer äußersten Schale ein einzelnes Elektron besitzen, darunter aber evtl. weitere Elektronen in abgeschlossenen Schalen, führt zum Moseleyschen Gesetz.

Literatur[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

• Joseph Reader, Charles H. Corliss: Line Spectra of the Elements. In: CRC Handbook of Chemistry and Physics

Weblinks[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

• Umfangreiche Datenbank mit 568 Emissionslinien des Wasserstoffs des National Institute of Standards and Technology (A. Kramida, Yu. Ralchenko, J. Reader, and NIST ASD Team (2014). NIST Atomic Spectra Database (ver. 5.2))