Coulomb kanunu

Elektromanyetizma
Elektrik Manyetizma
Elektrostatik Elektriksel yük Statik elektrik Coulomb yasası Elektriksel alan Elektrik akısı Gauss yasası Elektriksel potansiyel enerji Elektrik potansiyeli Elektrostatik indüksiyon Elektrik çift kutup momenti Kutuplanma yoğunluğu
Magnetostatik Ampère yasası Elektrik akımı Manyetik alan Mıknatıslanma Manyetik akı Biot-savart yasası Manyetik moment Manyetizma için Gauss yasası
Elektrodinamik Lorentz kuvveti Elektromotor kuvvet Elektromanyetik indüksiyon Faraday yasası Lenz yasası Yer değiştirme akımı Maxwell denklemleri EM alan Elektromanyetik radyasyon Maxwell tensörü Poynting vektörü Liénard-Wiechert potansiyelleri Jefimenko denklemleri Eddy akımı
Elektrik devresi Direnç Kapasite İndüktans Empedans Dalga rehberi
Bilim adamları Ampère Coulomb Faraday Gauss Heaviside Henry Hertz Lorentz Maxwell Tesla Volta Weber Ørsted
g t d

Coulomb yasası ya da Coulomb'un ters kare yasası, bir fizik yasasıdır. Elektrik yüklü tanecikler arasındaki elektrostatiği tanımlar. Bu yasa 1785'te Fransız fizikçi Charles Augustin de Coulomb tarafından yayınlanmıştır ve klasik elektromanyetizmadaki önemli bir gelişmedir. Coulomb yasası Gauss yasasından ve vice versa(bahsi geçen hadisenin tam tersinin de geçerli olduğunu anlatmak için kullanılır)dan türetilmiştir. Yasa elektromanyetizmin prensibi durumuna gelmiştir.

Antik Akdeniz toplumlarında, kehribar çubuğunun kedi kürküne sürtüldüğünde tüy gibi hafif nesneleri çektiği bilinirdi. MÖ 600'de Miletli Thales statik elektrik üzerine bir takım gözlemler yaptı. Gördüğü şeyi, sürtünmenin mıknatıs görevi gördüğüne yordu. Buna karşın manyetit gibi minerallerin sürtünmeye ihtiyacı yoktu.^[1][2] Thales, bu çekim olayının manyetik alandan dolayı olduğu konusunda yanılıyordu fakat bilim daha sonra manyetizma ve elektriklenme arasında bir bağlantı olduğunu kanıtladı. Elektrik 17. Yüzyıla kadar bir merak olarak kalmıştır. Ardından William Gilbert adında bir İngiliz bilim insanı, mıknatıs taşını kehribarla sürterek oluşan statik elektrikle ilgili elektrik ve manyetizma hakkında araştırmalar yaptı^[1] ve bilime Latince bir kelime kazandırdı: electricus. Electricus küçük objelerin sürtündükten sonra birbirini çekme özelliği anlamına geliyordu.^[3] Bu kelime İngilizcede electric ve electricity kelimelerini çağrıştırıyordu ve Thomas Browne' nin 1646'da kurulmuş olan Pseudodoxia Epidemica'sının ilk baskısında görülmüştü.^[4] 18. Yüzyılın ilk araştırmacıları, elektriksel kuvvetin yerçekim kuvveti olayında olduğu gibi(ters kare yasası) uzaklıkla azaldığını saptamışlardır. Elektrikle yüklenmiş olan küreler üzerinde yapılan deneylere dayanarak, İngiliz bilim insanı Joseph Priestley ise elektriksel kuvvetin ters kare yasasına uyduğunu ileri süren ilk kişiydi. Fakat bu konunun detaylarına inemedi.^[5][6][7]

1769'da İskoç fizikçi John Robison, yüklü iki cismin birbirini itmesi olayının aynı işaretli yüklerle olduğunu deneylerinde gözlemlediğini duyurdu.^[8] 1770'lerin başında İngiliz bilim insanı Henry Cavendish, yüklü iki cismin arasındaki kuvvetin bağlı olduğu yük ve uzaklık olgusunu keşfetmişti fakat bu keşfi hiçbir yazılı kaynakta yer almamıştı.^[9] Sonunda 1785'te Fransız fizikçi Charles-Augustin de Coulomb, elektrik ve manyetizma hakkında yazdığı ilk üç raporunda bu yasanın kendi yasası olduğunu belirtti. Yayınlanan bu raporlar elektromanyetizmanın temeli sayılmıştır.^[10] Charles-Augustin de Coulomb yüklü cisim arasında itme ya da çekmeyi saptamak için burulma terazisini kullanmıştır. Daha sonra noktasal iki yükün arasındaki elektriksel kuvvetin yükle doğru, uzaklığın karesiyle ters orantılı olduğunu saptamıştır.

Coulomb yasası der ki:

İki noktasal yükün arasındaki elektrostatik kuvvet yüklerin skaler çarpımıyla doğru, aralarındaki uzaklığın karesiyle ters orantılıdır . ^[10]

Bu iki cismin yüklerinin işaretleri eğer aynı ise(pozitif-pozitif gibi) birbirlerini iterler, eğer farklıysa birbirlerini çekerler .

Coulomb yasası aynı zamanda basit bir matematik eşitliği gösterir.

${\displaystyle |\mathbf {F} |=k_{e}{|q_{1}q_{2}| \over r^{2}}\qquad }$ ve ${\displaystyle \qquad \mathbf {F} _{1}=k_{e}{\frac {q_{1}q_{2}}{{|\mathbf {r} _{21}|}^{2}}}\mathbf {\hat {r}} _{21},\qquad }$

${\displaystyle k_{e}}$ Coulomb sabitidir (${\displaystyle k_{e}=8.987\,551\,787\,368\,176\,4\times 10^{9}\ \mathrm {N\cdot m^{2}\cdot C} ^{-2}}$), ${\displaystyle q_{1}}$ ve ${\displaystyle q_{2}}$ yük büyüklükleridir, ${\displaystyle r}$ skalerdir ve yüklerin arasındaki uzaklıktır, ${\displaystyle {\boldsymbol {r_{21}}}={\boldsymbol {r_{1}-r_{2}}}}$ vektörel olarak yüklerin arasındaki uzaklıktır ve ${\displaystyle {\boldsymbol {{\hat {r}}_{21}}}={{\boldsymbol {r_{21}}}/|{\boldsymbol {r_{21}}}|}}$. ${\displaystyle \mathbf {F} _{1}}$ kuvvetini bularak, ${\displaystyle q_{2}}$ tarafından uygulanan ${\displaystyle q_{1}}$ üzerindeki kuvveti bulmuş oluruz. Eğer ${\displaystyle \mathbf {r} _{12}}$ kullanılmış olsa, o zaman da ${\displaystyle q_{2}}$ üzerindeki kuvvet bulunmuş olunurdu. Bu kural Newton'un üçüncü yasası için de kullanılmaktadır: ${\displaystyle \mathbf {F} _{2}=-\mathbf {F} _{1}}$.

Elektromanyetik teori açıklanırken genellikle Uluslararası Birimler Sistemi kullanılır. Kuvvet Newton (birim) ile ölçülür, yük coulomb ile ve uzaklık metre birimiyle ölçülür. Coulomb sabiti ${\displaystyle k_{e}=1/(4\pi \varepsilon _{0}\varepsilon )}$ ile gösterilir. ${\displaystyle \varepsilon _{0}}$ yalıtkanlık sabitidir ve birimi C² m⁻² N⁻¹. Ve ${\displaystyle \varepsilon }$ bağıl yalıtkanlık sabitidir. Elektrik alanın birimi ise birim metredeki voltdur.

Elektrik alanı bir vektör alanıdır. Coulomb kuvveti, uzaydaki her test yükü ile bağdaştırılır. Daha basitçe, elektrik alanı basit bir noktasal yük kaynağı üretilir. Coulomb kuvvetinin büyüklüğü ve yönü ${\displaystyle {\boldsymbol {F}}}$, ${\displaystyle q_{t}}$ test yükü üzerindeki, ${\displaystyle {\boldsymbol {E}}}$ elektrik alanına bağlı olarak, ${\displaystyle {\boldsymbol {F}}=q_{t}{\boldsymbol {E}}}$ eşitliği ile bulunur. Elektrik alanı çizgileri düz çizgilerdir ve pozitif yüklü cisimde, cismin merkezinden dışarı doğru iken, negatif yüklü cismde çizgiler dışarıdan cismin merkezine doğrudur. Elektrik alanı ${\displaystyle {\boldsymbol {E}}}$ Coulomb yasasından türetilir. Boşlukta bir test yükü ve noktasal yük kaynağı seçildiğinde, oluşan elektrik alanı noktasal yük kaynağı tarafından oluşur ve formülüze edilmiş şekli ise:

${\displaystyle |{\boldsymbol {E}}|={1 \over 4\pi \varepsilon _{0}}{|q| \over r^{2}}}$.

Coulomb sabiti Coulomb yasasında bir orantı faktörü olarak yer almaktadır ayrıca elektrikle ilgili birçok formülde yer almaktadır. ${\displaystyle k_{e}}$ ile gösterilir. Aynı zamanda elektrik kuvveti sabiti ya da elektrostatik sabiti diye de anılmaktadır. Coulomb sabitinin tam değeri:

${\displaystyle {\begin{aligned}k_{e}&={\frac {1}{4\pi \varepsilon _{0}}}={\frac {c_{0}^{2}\mu _{0}}{4\pi }}=c_{0}^{2}\times 10^{-7}\ \mathrm {H\cdot m} ^{-1}\\&=8.987\,551\,787\,368\,176\,4\times 10^{9}\ \mathrm {N\cdot m^{2}\cdot C} ^{-2}\end{aligned}}}$

Coulomb yasasının geçerli olabilmesi için iki koşul gerekmektedir.

1. Yükler, noktasal yük olmalıdır.
2. Yükler birbirlerine göre hareketsiz olmak zorundadır.

Skaler formu demek, kuvvetin sadece büyüklüğünü bulmaya yöneliktir yani yönü hesaba katılmamaktadır. Sadece büyüklüğü ve işaretiyle ilgilenildiğinde ${\displaystyle {\boldsymbol {F}}}$ kuvvetinin ${\displaystyle q_{1}}$ ve ${\displaystyle q_{2}}$ üzerindeki anlık etkisi: ${\displaystyle |{\boldsymbol {F}}|=k_{e}{|q_{1}q_{2}| \over r^{2}}}$ ${\displaystyle r}$ aradaki uzaklık, ${\displaystyle k_{e}}$ Coulomb sabitidir. ${\displaystyle q_{1}q_{2}}$ çarpım sonucu eğer pozitif çıkarsa birbirlerini itiyor demektir. Eğer sonuç negatif çıkarsa yükler birbirlerini çekiyor demektir.^[11]

Vektör olan ${\displaystyle {\boldsymbol {F}}_{1}}$ ${\displaystyle q_{1}}$ tarafından oluşur,diğer vektör ${\displaystyle {\boldsymbol {F}}_{2}}$ de ${\displaystyle q_{2}}$ tarafından oluşur. ${\displaystyle q_{1}q_{2}>0}$ olduğu zaman cisimler birbirini iter (resimde olduğu gibi), ${\displaystyle q_{1}q_{2}<0}$ olduğu zaman ise cisimler birbirini çeker. Kuvvetler her zaman birbirine eşit olur. Coulomb yasasına göre ${\displaystyle {\boldsymbol {F_{1}}}}$ kuvvetinin, ${\displaystyle q_{1}}$ ${\displaystyle {\boldsymbol {r_{1}}}}$ pozisyonunda ve herhangi bir diğer yük olan ${\displaystyle q_{2}}$, ${\displaystyle {\boldsymbol {r_{2}}}}$ pozisyonunda eşitliği:

${\displaystyle {\boldsymbol {F_{1}}}={q_{1}q_{2} \over 4\pi \varepsilon _{0}}{({\boldsymbol {r_{1}-r_{2}}}) \over |{\boldsymbol {r_{1}-r_{2}}}|^{3}}={q_{1}q_{2} \over 4\pi \varepsilon _{0}}{{\boldsymbol {{\hat {r}}_{21}}} \over |{\boldsymbol {r_{21}}}|^{2}},}$

${\displaystyle {\boldsymbol {r_{21}}}={\boldsymbol {r_{1}-r_{2}}}}$, birim vektörleri ${\displaystyle {\boldsymbol {{\hat {r}}_{21}}}={{\boldsymbol {r_{21}}}/|{\boldsymbol {r_{21}}}|}}$ ve ${\displaystyle \varepsilon _{0}}$ elektrik sabiti. Coulomb yasasının vektör formu, birim vektörün yönü ile yasanın basitçe skaler tanımı ${\displaystyle {\boldsymbol {{\hat {r}}_{21}}}}$, ${\displaystyle q_{2}}$ den ${\displaystyle q_{1}}$ e paralel çizgidir.^[12] Eğer iki yük değeri aynı işaret ise, yük çarpımları pozitif olacaktır ve ${\displaystyle q_{1}}$ üzerindeki kuvvetin yönü ${\displaystyle {\boldsymbol {{\hat {r}}_{21}}}}$ şeklinde olacaktır. Yükler birbirlerini itecektir. Eğer yükler zıt işaretlelerse ${\displaystyle q_{1}q_{2}}$ skaler çarpımı negatif olur ve ${\displaystyle q_{1}}$ üzerindeki kuvvetin yönü ${\displaystyle -{\boldsymbol {{\hat {r}}_{21}}}}$ şeklinde olur. Yükler birbirini çekecektir. Newton'un üçüncü yasasına göre, elektrostatik kuvvet ${\displaystyle {\boldsymbol {F_{2}}}}$, ${\displaystyle q_{2}}$ den oluşmaktadır. ${\displaystyle {\boldsymbol {F_{2}}}=-{\boldsymbol {F_{1}}}}$ şeklinde gösterilmektedir.

Üst üste gelim ilkesi(örtüşüm ilkesi) Coulomb yasasın içerdiği yük sayısını istenilen sayıda olmasına izin vermektedir. Yüklü cisimler nedeniyle oluşan herhangi bir yük üzerindeki kuvvet, basitçe diğer yükler üzerine etki eden kuvvetlerin vektörel toplamı ile bulunur. Bulunan kuvvet toplamı elektrik alanına paraleldir. Boşluktaki ayrık sistem ${\displaystyle N}$ nedeniyle, ${\displaystyle {\boldsymbol {r}}}$ pozisyonundaki ${\displaystyle q}$ üzerindeki ${\displaystyle {\boldsymbol {F}}}$ kuvveti:

${\displaystyle {\boldsymbol {F(r)}}={q \over 4\pi \varepsilon _{0}}\sum _{i=1}^{N}q_{i}{{\boldsymbol {r-r_{i}}} \over |{\boldsymbol {r-r_{i}}}|^{3}}={q \over 4\pi \varepsilon _{0}}\sum _{i=1}^{N}q_{i}{{\boldsymbol {\widehat {R_{i}}}} \over |{\boldsymbol {R_{i}}}|^{2}},}$

${\displaystyle i}$'ninci yükün sırasıyla ${\displaystyle q_{i}}$ ve ${\displaystyle {\boldsymbol {r_{i}}}}$ büyüklük ve pozisyonudur. ${\displaystyle {\boldsymbol {\widehat {R_{i}}}}}$ birim vektör ve yönü ise; ${\displaystyle {\boldsymbol {R}}_{i}={\boldsymbol {r}}-{\boldsymbol {r}}_{i}}$(yönü ise ${\displaystyle q_{i}}$ den ${\displaystyle q}$ a doğrudur).^[12]

Bu konuda doğrusal üst üste gelim ilkesi kullanılır. Sürekli yük dağılımında, integral kullanılır. Çünkü sonsuz küçük sayıdaki parça noktasal yük ${\displaystyle dq}$ gibi davranır ve sonsuz sayıdaki noktasal yükün kuvveti de integral yoluyla bulunur. Bu yük dağılımı doğrusal, alansal ya da hacimseldir. Doğrusal yük dağılımında (telin içindeki yük için ideal yaklaşımdır) ${\displaystyle \lambda ({\boldsymbol {r'}})}$ bize ${\displaystyle {\boldsymbol {r'}}}$ konumunda, ${\displaystyle dl'}$ uzunluğunun sonsuz küçük parçasında, birim uzunluktaki yük miktarını verir.

${\displaystyle dq=\lambda ({\boldsymbol {r'}})dl'}$.^[13]

Alansal yük dağılımında (paralel kondansatörler için ideal yaklaşımdır), ${\displaystyle \sigma ({\boldsymbol {r'}})}$ bize ${\displaystyle {\boldsymbol {r'}}}$ pozisyonunda, ${\displaystyle dA'}$ sonsuz küçük alan içinde, birim alandaki yük miktarını verir.

${\displaystyle dq=\sigma ({\boldsymbol {r'}})\,dA'.}$

Hacimsel yük dağılımında (mesela hacimsel bir metal kütlede), ${\displaystyle \rho ({\boldsymbol {r'}})}$ bize ${\displaystyle {\boldsymbol {r'}}}$ konumunda, ${\displaystyle dV'}$ sonsuz küçük hacimde, birim hacimdeki yük miktarını verir.

${\displaystyle dq=\rho ({\boldsymbol {r'}})\,dV'.}$^[12]

Boşlukta ${\displaystyle {\boldsymbol {r}}}$ konumundaki küçük test yükü olan ${\displaystyle q'}$ yük dağılımdaki integral ile bulunur.

${\displaystyle {\boldsymbol {F}}={q' \over 4\pi \varepsilon _{0}}\int dq{{\boldsymbol {r}}-{\boldsymbol {r'}} \over |{\boldsymbol {r}}-{\boldsymbol {r'}}|^{3}}.}$

Coulomb yasasını basit bir deneyle doğrulamak mümkündür. İki küçük küre düşünelim. Kütlesi ${\displaystyle m}$ olsun, yükleri ise aynı işaretli ve ${\displaystyle q}$ olsun. ${\displaystyle l}$ uzunluğunda ve kütlesi ihmal edilen iki halattan sarkıtılmış olsunlar. Her bir küre üzerine etki eden kuvvet üç tanedir bunlar: Ağırlık ${\displaystyle mg}$, halat gerilimi ${\displaystyle T}$ ve elektrik kuvvvettir ${\displaystyle {\boldsymbol {F}}}$. Denge konumundan:     

Ve     

Eşitlik (1), eşitlik (2)'ye bölündüğünde:     

${\displaystyle L_{1}\,\!}$ küreler arasındaki uzaklık, ${\displaystyle F_{1}\,\!}$ kürelerin birbirine yaptığı itme kuvveti     

Yani:     

Eğer yüklerden birisinin yükünü boşaltırsak ve yüklü olan diğer cisimle biribirine değdirirsek ${\displaystyle q/2}$ her birinin kazanacağı yük olacaktır. Denklik durumuna göre, ${\displaystyle L_{2}<L_{1}\,\!}$ olacaktır ve aralarında itme kuvveti ise:     

${\displaystyle F_{2}=mg.\tan \theta _{2}\,\!}$ olduğunu biliyoruz. Ve:

${\displaystyle {\frac {\frac {q^{2}}{4}}{4\pi \epsilon _{0}L_{2}^{2}}}=mg.\tan \theta _{2}}$

Eşitlik (4), eşitlik (5)'e bölündüğünde:     

Uygulamada, açıların ölçülmesi zordur. Eğer halatları boyları yeteri kadar uzun olursa, açı aşağıdaki yaklaşımlardaki sonuç gibi küçük olacaktır:     

Eşitlik (6) kullanılarak daha basit bir sonuç elde edilecektir:     

2012'nin sonunda, INFN'nin deneycileri, elektron demeti ile algıçlar arasındaki kuvvetin yayılmasında gecikme olmadığını gösterdi.^[14] Deney sonucun doğruluğunun kanıtlanması halen beklenmesine rağmen, Aberasyon Coulomb yasasında geçerli olmadığını gösterdi.

Coulomb yasasının geçerli olma koşulları, yüklerin hareketsiz kalması ve çok yavaş hareket etmeleridir. Bu koşullar elektrostatik yaklaşım olarak bilinir. Hareket yer aldığı zaman, iki yükün oluşturduğu kuvveti manyetik alan değiştirir.

Coulomb yasası, atomun çekirdeğindeki pozitif yük ile elektronlardaki negatif yük arasındaki kuvveti de tanımlamaktadır. Bu yasa genel olarak, molekülleri oluşturan atomlar arasındaki kuvvet, sıvı ile katı formundaki maddeleri oluşturan atomlar ve moleküller arasındaki kuvveti açıklar. İyonlar arasındaki uzaklık arttıkça, çekim enerjisi sıfıra yaklaşır. Farklı işaretli yüklerin büyüklükleri arttıkça enerji artar.

• Biot–Savart yasası
• Görüntü yük metodu
• Elektromanyetik kuvvet
• Newton'un evrensel kütleçekim yasası

• Coulomb, Charles Augustin (1788) [1785]. "Premier mémoire sur l'électricité et le magnétisme". Histoire de l’Académie Royale des Sciences. Imprimerie Royale. ss. 569-577. 
• Coulomb, Charles Augustin (1788) [1785]. "Second mémoire sur l'électricité et le magnétisme". Histoire de l’Académie Royale des Sciences. Imprimerie Royale. ss. 578-611. 
• Griffiths, David J. (1998). Introduction to Electrodynamics (3.3 yayıncı=Prentice Hall bas.). ISBN 0-13-805326-X. 
• Tipler, Paul A.; Mosca, Gene (2008). Physics for Scientists and Engineers (6.6 yayıncı=W. H. Freeman and Company bas.). New York. ISBN 0-7167-8964-7. LCCN 2007010418. 
• Young, Hugh D.; Freedman, Roger A. Sears and Zemansky's University Physics : With Modern Physics (13.13 yıl = 2010 bas.). Addison-Wesley (Pearson). ISBN 978-0-321-69686-1. 

• Coulomb's Law14 Mayıs 2017 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi. on Project PHYSNET14 Mayıs 2017 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi.
• Electricity and the Atom21 Şubat 2009 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi.-a chapter from an online textbook
• A maze game for teaching Coulomb's Law 13 Ekim 2014 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi.-a game created by the Molecular Workbench software
• Electric Charges, Polarization, Electric Force, Coulomb's Law14 Mart 2009 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi. Walter Lewin, 8.02 Electricity and Magnetism, Spring 2002: Lecture 1 (video). MIT OpenCourseWare. License: Creative Commons Attribution-Noncommercial-Share Alike.