Elektrischer Feldgradient

Der elektrische Feldgradient ist eine physikalische Messgröße, die die Änderung des Feldes am Ort eines Atomkerns beschreibt. Er wird in der Nuklearen Festkörperphysik zur Charakterisierung von Materialien^[1] über die Hyperfeinwechselwirkung gemessen und ist wesentlich für das Verständnis der lokalen Struktur. Er kann theoretisch mit der Dichtefunktionaltheorie berechnet werden.

Definition[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Die Energie der elektrischen Hyperfeinwechselwirkung zwischen der Ladungsverteilung des Kerns und dem extranuklearen statischen elektrischen Feld kann zu Multipolen erweitert werden. Der Monopolterm bewirkt lediglich eine Energieverschiebung und der Dipolterm verschwindet, sodass der erste relevante Expansionsterm der Quadrupolterm ist:

${\displaystyle E_{Q}=\sum _{ij}Q_{ij}V_{ij}}$     ij=1;2;3

Dieser kann als Produkt des Quadrupolmomentes ${\displaystyle Q_{ij}}$ und des elektrischen Feldgradienten ${\displaystyle V_{ij}}$ geschrieben werden. Beide Tensoren sind von zweiter Ordnung. Höhere Ordnungen haben einen zu kleinen Effekt, um mit PAC gemessen werden zu können.

Der elektrische Feldgradient ist die zweite Ableitung des elektrischen Potentials ${\displaystyle \Phi ({\vec {r}})}$ am Kern:

${\displaystyle V_{ij}={\frac {\partial ^{2}\Phi ({\vec {r}})}{\partial x_{i}\partial x_{j}}}={\begin{pmatrix}V_{xx}&0&0\\0&V_{yy}&0\\0&0&V_{zz}\\\end{pmatrix}}}$

${\displaystyle V_{ij}}$ wird so diagonalisiert, dass:

${\displaystyle |V_{zz}|\geq |V_{yy}|\geq |V_{xx}|}$

Die Matrix ist spurenfrei im Hauptachsensystem (Laplace-Gleichung):

${\displaystyle V_{xx}+V_{yy}+V_{zz}=0}$

Üblicherweise wird der elektrische Feldgradient mit dem größten Anteil ${\displaystyle V_{zz}}$ und ${\displaystyle \eta }$ definiert:

${\displaystyle \eta ={\frac {V_{xx}-V_{yy}}{V_{zz}}}}$,        ${\displaystyle 0\leq \eta \leq 1}$

Messmethoden[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

Der elektrische Feldgradient kann mit Methoden der Nuklearen Festkörperphysik direkt gemessen werden: Mößbauer-, PAC-, NMR- und Myonenspinspektroskopie. Auch in der Molekülspektroskopie ist der elektrische Feldgradient über die Hyperfeinstruktur der Rotationsübergänge^[2] zugänglich.

Siehe auch[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

• Lokale Struktur

Einzelnachweise[Bearbeiten | Quelltext bearbeiten]

1. ↑ Günter Schatz, Alois Weidinger, Manfred Deicher: Nukleare Festkörperphysik: Kernphysikalische Messmethoden und ihre Anwendungen. 4. Auflage. Vieweg+Teubner Verlag, 2010, ISBN 978-3-8351-0228-6.
2. ↑ H.P. Benz, A. Bauder, Hs.H. Günthard: Exact quadrupole interaction energies in rotational spectra. In: Journal of Molecular Spectroscopy. Band 21, Nr. 1-4, Januar 1966, S. 156–164, doi:10.1016/0022-2852(66)90134-2 (elsevier.com [abgerufen am 30. August 2021]).