Звёздная величина

Звёздная величина́ — безразмерная числовая характеристика светимости или яркости объекта, широко используемая в астрономии. Может указываться как ^m справа сверху от числа, например, 5^m (от лат. magnituda — «величина»).

Существуют различные шкалы звёздных величин, однако все они имеют логарифмический вид, и в любом случае, чем ярче объект, тем ниже его звёздная величина. Отличие на 5 звёздных величин, вне зависимости от системы, соответствует разности соответствующего показателя в 100 раз, отличие на 1 величину — в ${\displaystyle {\sqrt[{5}]{100}}\approx 2{,}512}$ раза.

Проще всего можно определить видимую звёздную величину (обозначается ${\displaystyle m}$), которая характеризует освещённость, создаваемую объектом. Она описывает восприятие яркости объекта наблюдателем, что зависит не только от собственной светимости источника, но и от других условий, например, его удалённости от наблюдателя. Зависимость видимой звёздной величины от освещённости строго выражается формулой Погсона:

${\displaystyle m=-2{,}5\,\lg {\frac {E}{E_{0}}},}$

где ${\displaystyle E}$ — освещённость, создаваемая объектом, ${\displaystyle E_{0}}$ — нуль-пункт шкалы, то есть, значение освещённости, для которого звёздная величина принята равной нулю. На практике звёздные величины обычно измеряются путём сравнения с эталонами — непеременными звёздами, освещённость от которых ранее была многократно измерена с высокой точностью. Абсолютная звёздная величина (обозначается ${\displaystyle M}$) характеризует собственную светимость объекта и определяется как видимая звёздная величина, которую имел бы объект, если бы наблюдался с расстояния в 10 парсек.

Поскольку у реальных звёзд и других небесных тел распределение энергии в спектре может быть разным, то в зависимости от спектрального диапазона наблюдаемые освещённости от объектов могут соотноситься по-разному. По этой причине существуют разные системы звёздных величин: чаще всего используются звёздные величины, измеренные для фильтра V, полоса пропускания которого близка к таковой у человеческого глаза.

Так, например, видимая звёздная величина самой яркой звезды ночного неба, Сириуса, составляет −1,5^m, а абсолютная — +1,4^m. Для Солнца видимая звёздная величина составляет −26,8^m, а абсолютная — +4,8^m. Видимый блеск Венеры может достигать −4,4^m. Принято считать, что невооружённым глазом при благоприятных условиях можно видеть объекты не тусклее +6^m. Космический телескоп «Хаббл» способен наблюдать тусклые объекты до +30^m.

Первоначально систему звёздных величин создал Гиппарх в II веке до н. э. как деление звёзд на 6 классов, от самых ярких до самых тусклых. При этом в силу закона Вебера — Фехнера освещённости от звёзд 1-й, 2-й и последующих звёздных величин оказались распределены в убывающей геометрической прогрессии, поэтому шкала имеет логарифмический вид. В 1857 году Норман Погсон предложил современную формулу, определяющую шкалу звёздных величин.

Звёздная величина — безразмерная числовая характеристика яркости объекта (видимая звёздная величина) или его светимости (абсолютная звёздная величина). Применяется к небесным телам в астрономии, может указываться как ^m справа сверху от числа (от лат. magnituda — «величина»), например, 5^m (однако если указан диапазон спектра ― см. ниже, то символ ^m обычно не указывают➤)^[1][2]. Шкала звёздных величин, то есть зависимость звёздной величины от яркости или светимости, имеет логарифмический вид, а чем ярче объект, тем ниже его звёздная величина: отличие на 5 звёздных величин соответствует разности соответствующего показателя в 100 раз, отличие на 1 величину — в ${\displaystyle {\sqrt[{5}]{100}}\approx 2{,}512}$ раза. Логарифмический характер зависимости обусловлен особенностями восприятия человеческого глаза и историей создания шкалы (см. ниже➤)^[3].

В первую очередь можно определить видимую звёздную величину (обозначается как ${\displaystyle m}$), которая характеризует освещённость, создаваемую светилом. Она описывает восприятие яркости светила наблюдателем, что зависит не только от собственной светимости источника, но и от других условий, например, его удалённости от наблюдателя. Зависимость видимой звёздной величины от освещённости строго выражается формулой Погсона^[2][4]:

${\displaystyle m=-2{,}5\,\lg {\frac {E}{E_{0}}},}$

где ${\displaystyle E}$ — освещённость, создаваемая светилом, ${\displaystyle E_{0}}$ — нуль-пункт шкалы. Также можно связать отношение освещённостей от двух объектов ${\displaystyle E_{1},E_{2}}$ и разность их звёздных величин ${\displaystyle m_{1},m_{2}}$^[2][5]:

${\displaystyle m_{1}-m_{2}=-2{,}5\,\lg {\frac {E_{1}}{E_{2}}},}$

Можно записать эту же формулу в обратном виде^[2]:

${\displaystyle {\frac {E_{1}}{E_{2}}}=10^{-0{,}4(m_{1}-m_{2})}\approx 2{,}512^{-(m_{1}-m_{2})}.}$

Таким образом, освещённости, создаваемые светилами с видимыми звёздными величинами ${\displaystyle n}$ и ${\displaystyle n+1}$, отличаются в ${\displaystyle 10^{-0{,}4}={\sqrt[{5}]{100}}\approx 2{,}512}$ раз; отличие звёздных величин на 5^m соответствует отношению освещённостей ровно в 100 раз^[5].

На практике, звёздные величины обычно измеряются путём сравнения с эталонами — непеременными звёздами, для которых яркость ранее была многократно измерена с высокой точностью^[3][6].

Абсолютная звёздная величина (обозначается ${\displaystyle M}$) — мера собственной светимости объекта: она не зависит от расположения наблюдателя и условий наблюдения. Она определяется как видимая звёздная величина, которую имел бы объект, если бы наблюдался с расстояния в 10 парсек (${\displaystyle {\text{pc}}}$) в отсутствие межзвёздного поглощения (см. ниже➤)^[3][7].

Освещённость ${\displaystyle E}$, создаваемая светилом, обратно пропорциональна квадрату расстояния ${\displaystyle r}$ до наблюдателя. Из этого можно получить связь между видимой и абсолютной звёздной величиной светила^[8][9]:

${\displaystyle {\frac {E(r)}{E(10~{\text{pc}})}}=\left({\frac {10~{\text{pc}}}{r}}\right)^{2},}$

${\displaystyle m-M=-2{,}5\lg {\frac {E(r)}{E(10~{\text{pc}})}}=-2{,}5\lg \left({\frac {10~{\text{pc}}}{r}}\right)^{2},}$

${\displaystyle m-M=5\lg \left({\frac {r}{10~{\text{pc}}}}\right).}$

Величина ${\displaystyle m-M}$ также называется модулем расстояния. Часто встречается следующий вид записи этой формулы, допустимый при условии, что ${\displaystyle r}$ выражается в парсеках^[8]:

${\displaystyle m-M=5\lg r-5.}$

Расстояние в парсеках через модуль расстояния выражается следующим образом^[10]:

${\displaystyle r=10^{0{,}2(m-M+5)}.}$

Приведённые формулы верны в отсутствие межзвёздного поглощения (см. ниже➤)^[10].

Для тел Солнечной системы, кроме Солнца (планет, астероидов и других объектов), абсолютную величину принято определять иным образом и обозначать ${\displaystyle H}$. Она определяется как видимая звёздная величина, которую бы имел объект, если бы находился на расстоянии в 1 а.е. от Солнца и от наблюдателя, с фазовым углом 0°^[11], то есть в условиях, когда наблюдается освещённая половина объекта ― описанная комбинация на практике недостижима. Для пересчёта видимой звёздной величины в абсолютную в этом случае необходимо не только учесть расстояния между объектом, Солнцем и наблюдателем, но и наблюдаемую фазу и зависимость видимой звёздной величины от фазы. Абсолютная величина, которая вычисляется по результатам наблюдений в разное время, может отличаться в зависимости от ориентации объекта в пространстве, например, если тело имеет форму, отличную от сферической, поэтому часто используют усреднённое значение^[12].

Разные приёмники излучения, в том числе человеческий глаз, улавливают не весь поток электромагнитного излучения от источника, а только его определённую часть и имеют разную чувствительность к свету с разной длиной волны. Распределение энергии в спектре у различных источников может отличаться, поэтому и при наблюдении в разных длинах волн соотношение видимых яркостей объектов будет различным. Поэтому для разных инструментов с разными оптическими фильтрами могут использоваться разные системы звёздных величин, определённые по различным эталонам, и у них может отличаться нуль-пункт^[10][13].

Эта проблема возникла с развитием астрономической фотографии в XIX веке. Так, человеческий глаз наиболее чувствителен к излучению на длине волны около 550 нм, а фотоэмульсия, которая использовалась в астрономической фотографии, по сравнению с глазом более чувствительна к синему цвету и менее — к красному. Это приводило к тому, что видимая звёздная величина двух звёзд могла быть одинаковой при визуальных наблюдениях, но отличаться при фотографических, или наоборот: например, более голубые звёзды оказывались более яркими при фотографических наблюдениях. По этой причине появилось разделение на визуальную звёздную величину ${\displaystyle m_{\text{v}}}$ и фотографическую ${\displaystyle m_{\text{p}}}$. В дальнейшем появилась возможность привести фотопластинки к полосе пропускания, близкой к таковой у человеческого глаза — связанная с ними система звёздных величин получила название фотовизуальной и обозначение ${\displaystyle m_{\text{pv}}}$^[3][14].

Позже, приборы с зарядовой связью обеспечили гораздо более высокую точность измерения потоков излучения и лучшую стандартизацию, поэтому актуальными стали системы звёздных величин именно для них^[14]. Например, популярность получила фотометрическая система UBV (система Джонсона), разработанная в 1950-х годах, в которой определены три полосы пропускания: U, B и V (от англ. Ultraviolet, Blue, Visual), соответствующие ультрафиолетовому диапазону, синему и жёлтому цветам, позже эта система была расширена с добавлением красного и инфракрасного фильтров R и I (от англ. Red, Infrared). Полоса пропускания V очень близка к визуальной, а B — к фотографической. Этими же символами обозначаются и сами звёздные величины, и чаще всего используется звёздная величина ${\displaystyle V}$ (также записывается как ${\displaystyle m_{V}}$)^[3][10]. Нуль-пункт в этой системе установлен таким образом, чтобы звёзды спектрального класса A0 во всех полосах имели одну и ту же звёздную величину, а для Веги во всех полосах она равна +0,03^[13][15][16].

Показателем цвета называют разность звёздных величин в двух разных полосах — различные показатели цвета характеризуют распределение энергии в спектре звезды^[1]. Широко употребимые показатели цвета ― B−V и U−B, то есть, разность звёздных величин в фильтрах B и V, а во втором случае ― U и B. Система UBV определена таким образом, чтобы у звёзд спектрального класса A0 звёздная величина была одинакова во всех полосах, поэтому эти показатели цвета у таких звёзд равны нулю. Звёзды более ранних спектральных классов имеют отрицательные показатели цвета B−V и U−B и более голубой цвет, у звёзд более поздних спектральных классов более красный цвет и показатели цвета положительны^[17][18].

В случае, когда измеряется поток энергии от объекта во всём электромагнитном спектре, говорят о болометрической звёздной величине ${\displaystyle m_{\text{bol}}}$ (или, если речь об абсолютной звёздной величине, то ${\displaystyle M_{\text{bol}}}$). На практике, измерение потока во всём электромагнитном спектре — сложная задача, поэтому часто используют понятие болометрической поправки ${\displaystyle {\text{BC}}}$, которая связывает визуальную звёздную величину (или в полосе V) и болометрическую^[19][20] (хотя вместо полосы V может использоваться и другая полоса^[21]).

Вид выражения для болометрической поправки имеет две альтернативных формы, при которых болометрическая поправка отличаются знаком^{[19][20][22][23]}:

${\displaystyle {\text{BC}}=m_{\text{bol}}-V=M_{\text{bol}}-M_{V},}$

${\displaystyle {\text{BC}}=V-m_{\text{bol}}=M_{V}-M_{\text{bol}},}$

где ${\displaystyle V}$ — видимая, а ${\displaystyle M_{V}}$ — абсолютная звёздная величина в полосе V. Для определённости далее будет приниматься первая формула^[19][22].

Помимо этого, до принятия в 2015 году резолюции B2 Международного астрономического союза в ходу были разные шкалы болометрической звёздной величины с различным нуль-пунктом. Согласно этой резолюции, в качестве нуль-пункта шкалы абсолютных болометрических звёздных величин принимается светимость ровно 3,0128⋅10²⁸ Вт, а видимых — освещённость, которую создаёт изотропно излучающий источник на расстоянии в 10 парсек, что составляет около 2,518⋅10⁻⁸ Вт/м². Нуль-пункт был выбран таким образом, чтобы абсолютная болометрическая звёздная величина Солнца была близка к +4,74^m — широко используемое значение к моменту принятия резолюции^[24].

Среди более ранних шкал в некоторых случаях принималось, что болометрическая поправка для Солнца равна нулю. В другой шкале болометрическая поправка была принята равной нулю для звёзд спектрального класса F5, которые излучают наибольшую долю энергии в видимом диапазоне: в этом случае болометрическая звёздная величина будет всегда на 0,07^m ярче, чем если принимать ${\displaystyle {\text{BC}}=0}$ для Солнца. Также в этом случае болометрическая поправка была всегда отрицательна или равна нулю (если принимать ${\displaystyle {\text{BC}}=m_{\text{bol}}-V}$), либо, если принимать ${\displaystyle {\text{BC}}=V-m_{\text{bol}}}$, то всегда положительна или равна нулю. Во всех случаях нуль-пункт шкалы болометрических звёздных величин ярче, чем нуль-пункт шкалы видимых звёздных величин: для всех звёзд какая-то часть излучения не попадает в видимый диапазон, даже для тех, для которых приравниваются ${\displaystyle m_{\text{bol}}}$ и ${\displaystyle V}$^{[19][20][22][23]}.

Болометрическая поправка зависит от температуры звезды. Для звёзд солнечного типа она близка к нулю, в то время как для звёзд более ранних и более поздних спектральных классов отрицательна, так как более горячие звёзды излучают значительную долю энергии в ультрафиолетовом диапазоне, а более холодные ― в инфракрасном. Так, например, для звёзд спектрального класса B0 болометрическая поправка составляет −3,0^m, для звёзд класса M0 ― −1,2^m[21].

Начиная с системы UBV, распространены шкалы звёздных величин, в которых за нуль-пункт для любой полосы принимается освещённость, которую в этой полосе создаёт Вега^[25], то есть при таком определении звёздная величина Веги равна нулю в любой полосе. Однако у такой системы имеются и недостатки: в частности, распределение энергии в спектре Веги не плоское, особенно вне оптического диапазона, поэтому нет физического смысла приводить нуль-пункт во всех полосах именно к потоку от Веги^[26].

Более поздняя система звёздных величин AB^[англ.] (от англ. ABsolute^[7]) связывает нуль-пункт с определённым значением спектральной плотности потока излучения в любом спектральном диапазоне, а именно — приблизительно 3631 Ян^[27]. Более строго, звёздная величина ${\displaystyle m_{\text{AB}}}$ на частоте ${\displaystyle \nu }$ связана со спектральной плотностью потока ${\displaystyle f_{\nu }}$ на этой частоте, выраженной в эрг/с/см²/Гц^[16][28]:

${\displaystyle m_{\text{AB}}=-2{,}5\lg f_{\nu }-48{,}60.}$

Константа выбрана таким образом, чтобы у гипотетического источника излучения с ${\displaystyle f_{\nu }}$, постоянной для всех ${\displaystyle \nu }$, величина ${\displaystyle m_{\text{AB}}}$ (одинаковая для всех ${\displaystyle \nu }$) равнялась величине ${\displaystyle V}$. Тогда ${\displaystyle m_{\text{AB}}}$ равняется нулю при ${\displaystyle f_{\nu }}$ около 3631 Ян = 3,63⋅10⁻²⁰ эрг/(с · см² · Гц)^[29], что соответствует спектральной плотности потока энергии от Веги на длине волны 5546 ангстрем^[27][28]. Так, например, фотометрическая система ugriz, используемая в обзоре SDSS, основана на системе AB^[7].

В системе ST (также STMAG) нуль-пункт связан с плотностью потока энергии на единицу длины волны, а не частоты, как в системе AB. Нуль-пункт соответствует спектральной плотности потока 3,63⋅10⁻⁹ эрг/(с · см² · Å). Звёздная величина ${\displaystyle m_{\text{ST}}}$ на длине волны ${\displaystyle \lambda }$ связана со спектральной плотностью потока ${\displaystyle f_{\lambda }}$ на этой длине волны, выраженной в эрг/с/см²/Å^[16][25][29]:

${\displaystyle m_{\text{ST}}=-2{,}5\lg f_{\lambda }-21{,}10.}$

Эта система используется, например, в фотометрических данных телескопа Хаббл. Для перевода между системами ST и AB можно использовать следующее соотношение^[16]:

${\displaystyle \lambda \cdot f_{\lambda }=\nu \cdot f_{\nu },}$

следовательно^[16],

${\displaystyle f_{\nu }=f_{\lambda }{\frac {\lambda }{\nu }}=f_{\lambda }{\frac {\lambda ^{2}}{c}},}$

где ${\displaystyle c}$ — скорость света^[16].

В следующей таблице приведены видимые звёздные величины ${\displaystyle m_{V}}$ для некоторых небесных тел, а также абсолютные звёздные величины ${\displaystyle M_{V}}$ для некоторых объектов. Для объектов Солнечной системы приведена звёздная величина, соответствующая наибольшей возможной яркости^[30][31].

Объекты Солнечной системы и характерные значения звёздных величин^[30][31]

Объект	${\displaystyle m_{V}}$	${\displaystyle M_{V}}$
Солнце	−26,7	+4,8
Луна (в полнолунии)	−12,7
Венера	−4,7
Юпитер	−2,7
Меркурий	−2,2
Марс	−2,0
Сириус	−1,46	+1,5
Вега	+0,03	+0,6
Бетельгейзе	+0,50	−5,0
Сатурн	+0,7
Полярная	2,0	−4,6
Галактика Андромеды	3,4	−21,1
Ганимед	4,6
Уран	5,5
Предельная величина объектов, видимых невооружённым глазом[комм. 1][10]	~6
Нептун	7,8
Галактика Сомбреро	8,1	−22
Титан	8,3
Проксима Центавра	11,01
Плутон	15,1
Предельная величина объектов, наблюдаемых телескопом «Хаббл»[32]	30

Поверхностная яркость ${\displaystyle I}$ — величина, используемая в астрономии при исследовании протяжённых объектов, таких как галактики. Она также часто выражается при помощи системы звёздных величин, например, в звёздных величинах с квадратной секунды дуги (обозначение: ^m/☐′′). Если обозначить ${\displaystyle \mu }$ как поверхностную яркость, выраженную в звёздных величинах на единицу телесного угла, связь ${\displaystyle \mu }$ и ${\displaystyle I}$ имеет вид ${\displaystyle \mu =-2{,}5\lg I+{\text{const}}}$. Так, например, в фильтре B типичное значение поверхностной яркости в центре спиральных галактик составляет 22^m на квадратную секунду дуги. Поверхностная яркость фона ночного неба в зените при хороших условиях наблюдения может составлять 22,5—23^m на квадратную секунду дуги^[33].

Поглощение света в атмосфере Земли частицами пыли и некоторыми молекулами приводит к ослаблению видимого блеска небесных тел и зависит различных условий. Относительная толщина атмосферного слоя, через который проходит луч света, с учётом плотности атмосферы, называется воздушной массой; она влияет на величину ослабления и зависит от высоты светила над горизонтом (в зените воздушная масса равна единице), поэтому меняется в течение суток. Кроме того, свет на разных длинах волн поглощается по-разному: в оптическом диапазоне сильнее всего поглощается синяя и фиолетовая часть спектра^[34]. Типичное значение поглощения единичной воздушной массой в фильтре V составляет 0,2^m[35]. Для того, чтобы корректно сравнивать различные наблюдения, делается поправка на атмосферное поглощение: его измеряют, наблюдая объекты на разной высоте над горизонтом и в различных фильтрах, и в каталогах приводят исправленную величину^[15][36].

Наличие межзвёздной пыли в диске Галактики также приводит к межзвёздному поглощению. Проходя через пылевую среду, свет частично поглощается и видимая звёздная величина светила оказывается слабее, чем была бы в отсутствие поглощения; при неучёте этого эффекта его абсолютная звёздная величина светила будет недооценена. С учётом поглощения, связь между видимой и абсолютной звёздной величиной (см. выше➤) принимает вид^[10][37]:

${\displaystyle m-M=5\lg \left({\frac {r}{10~{\text{pc}}}}\right)+A,}$

где ${\displaystyle A\geq 0}$ — межзвёздное поглощение. Его величина для одного и того же объекта зависит от длины волны: в более коротких волнах поглощение сильнее. Пусть объект наблюдается в фильтрах B и V; его абсолютные звёздные величины в этих фильтрах — ${\displaystyle M_{B}}$ и ${\displaystyle M_{V}}$ соответственно, а межзвёздное поглощение в этих фильтрах — ${\displaystyle A_{B}}$ и ${\displaystyle A_{V}}$. Тогда наблюдаемый показатель цвета ${\displaystyle B-V}$ выражается так^[37]:

${\displaystyle B-V=M_{B}-M_{V}+A_{B}-A_{V}=(B-V)_{0}+E_{B-V},}$

где ${\displaystyle (B-V)_{0}=M_{B}-M_{V}}$ — собственный показатель цвета, который бы наблюдался в отсутствие поглощения, а ${\displaystyle E_{B-V}=A_{B}-A_{V}}$ — избыток цвета. Иными словами, межзвёздное поглощение приводит также к межзвёздному покраснению^[38]. В фильтрах B и V для различных звёзд наблюдается соотношение между поглощением и избытком цвета: ${\displaystyle A_{v}/E_{B-V}\approx 3{,}0}$^[37].

Если оптическая толщина среды постоянна вдоль луча зрения, то ${\displaystyle A}$ пропорционально пройденному расстоянию: ${\displaystyle A=ar}$, где ${\displaystyle a}$ — поглощение на единицу расстояния. Поскольку пыль в нашей Галактике распределена в слое с относительно небольшой толщиной, около 100 парсек, межзвёздное поглощение сильно зависит от направления. Так, для полосы V принимают, что в плоскости диска Галактики среднее поглощение составляет около 2^m на килопарсек. В то же время, в направлении вблизи галактических полюсов полное поглощение может составлять меньше 0,1^m вдоль всего луча зрения, вне зависимости от расстояния^[39].

Диаграмма Герцшпрунга — Рассела широко используется для представления зависимости между абсолютной звёздной величиной и спектральным классом звёзд, или другими величинами, тесно связанными с этими параметрами; например, вместо спектрального класса может использоваться показатель цвета^[40]. Неравномерное распределение наблюдаемых звёзд на этой диаграмме отражает особенности их образования и эволюции^[41].

Понятие звёздной величины впервые использовал Гиппарх в II веке до н. э. для глазомерной оценки энергии излучения, приходящего от звёзд. Он разделил видимые невооружённым глазом звёзды на 6 «величин» в зависимости от их яркости: к 1-й величине были отнесены самые яркие звёзды, к 6-й — самые тусклые^[2][1].

Согласно психофизическому закону Вебера — Фехнера, человеческие органы чувств, в том числе и глаз, передают ощущения в нелинейной зависимости от внешнего раздражения. Если воздействие изменяется в геометрической прогрессии, то ощущение передаётся в арифметической прогрессии, поэтому и освещённости, создаваемые звёздами 1-й, 2-й и последующих звёздных величин, оказались распределены в геометрической прогрессии^[2]. Иными словами, отклик на возмущение зависит от него логарифмически, и, например, если освещённости, создаваемые тремя звёздами, относятся как 1:10:100, то визуально покажется, что между первой и второй звёздами такое же отличие по яркости, как между второй и третьей^[5].

В середине XIX века были проведены измерения энергии излучения, приходящего от звёзд. Выяснилось, что в системе Гиппарха разность в 5 звёздных величин грубо соответствует отношению освещённостей в 100 раз. В 1857 году Норман Погсон предложил принять это соотношение как основу шкалы звёздных величин, таким образом, она приняла современный вид^[2]. Тем не менее, ещё задолго до Погсона высказывались предположения, что шкала звёздных величин имеет логарифмический характер: в частности, об этом упоминали Эдмунд Галлей в 1720 году и Джон Гершель в 1829^[42].

Современное определение звёздной величины (см. выше➤) изначально предложил Якобус Каптейн в 1902 году. Это понятие получило популярность после того, как в 1911 году Эйнар Герцшпрунг опубликовал диаграмму «абсолютная звёздная величина — показатель цвета», которая позднее стала известна как диаграмма Герцшпрунга — Рассела. В 1922 году Международный астрономический союз утвердил это определение абсолютной звёздной величины^[7].

С развитием фотоэлектрических приборов в фотометрии в 1950-х годов появлялись стандартизированные системы звёздных величин, начиная с системы UBV Джонсона: сначала она была разработана для оптического диапазона, а затем, к 1966 году, была расширена в инфракрасную часть спектра. По мере того, как ПЗС-матрицы вытесняли остальные приёмники излучения в астрономии, потребовалась некоторая адаптация систем и методов, в частности, стандартизация приёмников излучения^[15].

• Кононович Э. В., Мороз В. И. Общий курс астрономии. — Изд. 2-е, исправленное. — М.: УРСС, 2004. — 544 с. — ISBN 5-354-00866-2.
• Куликовский П. Г. Справочник любителя астрономии / под ред. В. Г. Сурдина. — Изд. 5-е, перераб. и полн. обновл. — М.: Эдиторал УРСС, 2002. — 688 с. — ISBN 5-8360-0303-3.
• Karttunen H., Kroger P., Oja H., Poutanen M., Donner K. J. Fundamental Astronomy. — 6th Edition. — Berlin; Heidelberg; N. Y.: Springer, 2016. — 550 p. — ISBN 978-3-662-53045-0.

Статья является кандидатом в избранные статьи с 27 октября 2024.